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L'intensité I (x)peut être définie comme étant égale à N (x) et le nombre de neutrons arrivant au voisinage d'un point de l'écran est pro-portionnel à l'intensité I (x)de la figure d'interférences, avec des fluctuations statistiques autour d'une valeur moyenne. Les impacts isolés sont illustrés sur la figure 1. 10 par une expérience faite non avec des neutrons, mais des atomes froids que l'on laisse tomber à travers des fentes d'Young: les impacts des atomes tombant sur l'écran sont enregistrés pour donner l'aspect de la figure 1. 10. fentes 3. 5 cm 85 cm atomes froids écran de détection 1 cm Fig. Interference avec des atomes froids les. 10 – Interférences avec des atomes froids. D'après Basdevant et Dalibard [2001].

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Nous avons choisi, un peu arbitrai-rement, d'exposer les expériences réalisées avec des neutrons, qui nous ont semblé particulièrement élégantes et éclairantes. Les expériences de diffrac-tion de neutrons par des cristaux sont classiques depuis plus de cinquante ans (exercice 1. 6. 4), mais l'idée est ici de réaliser des expériences avec des dispo-sitifs macroscopiques, des fentes visibles à l'œil nu, et non d'utiliser un réseau dont le pas est de quelques Å. Les expériences ont été réalisées dans les années 1980 par un groupe d'Inns-bruck auprès du réacteur nucléaire de recherche de l'Institut Laue-Langevin à Grenoble. Des interférences atomiques pour les ordinateurs quantiques. Les neutrons de masse m n sont produits par la fission d'atomes d'uranium 235 dans le cœur du réacteur, et sont ensuite guidés vers les expé-riences. En ordre de grandeur, leur énergie cinétique est k B T, où T ∼ 300K est la température ambiante: on appelle ces neutrons des neutrons ther-miques dont l'énergie cinétique ∼k B T 1/40eV pour T = 300K. L'impul-sion p = √ 2m n k B T correspond à une vitesse v = p/m n d'environ 1 000 m. s − 1 et d'après (1.

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Pression de radiation [ modifier | modifier le code] Lorsqu'on soumet un atome à un rayonnement laser incident résonant, l'atome absorbe un photon, donc recule dans le sens de propagation de l'onde. Puis il se désexcite, reculant encore de, mais dans une direction aléatoire. L'atome étant toujours soumis au rayonnement incident, il va ainsi sans cesse absorber puis émettre des photons. Pour l'isotope 87 du rubidium, comme la durée de vie d'un état excité est de l'ordre de 10 −8 s, un atome restant à la résonance effectue en moyenne 10 8 cycles en une seconde. Dans une première approche, seule l'action de l'absorption intervient, puisqu'elle s'effectue toujours dans le même sens tandis que l'effet de l'émission spontanée est en moyenne nul. Interference avec des atomes froids pdf. On peut alors évaluer l'accélération de l'atome. La variation de sa vitesse en une seconde vaut 10 8, le nombre d'absorptions en une seconde, multiplié par la variation de sa vitesse lors d'une absorption, environ 10 −2 m s −1. Finalement, l'atome subit donc une accélération de l'ordre de 10 6 m s −2.

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10. LES INTERFÉRENCES ATOMIQUES Les phénomènes d'interférence sont l'une des principales manifestations des propriétés ondulatoires. Interference avec des atomes froids des. Il en est de même des phénomènes de diffraction, qui peuvent d'ailleurs être considérés comme le résultat d'un grand nombre d'interférences. C'est la diffraction des électrons par un cristal qui a permis, en 1927, de confirmer l'hypothèse de De Broglie pour ce qui concerne les électrons (expérience de Davisson-Germer). Depuis, les interférences d'ondes de matière ont été observées pour d'autres types de particules (neutrons lents en particulier). Mais pour les atomes à température ambiante, c'est plus difficile. Les longueurs d'onde correspondantes sont très faibles: par exemple, la longueur d'onde d'un atome d'hélium se déplaçant à une vitesse de l'ordre de 1 000 m/s (typique pour un gaz à température ambiante) vaut environ 0, 1 nanomètre (10 –10 m).

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