Lame De Verre À Faces Parallèles — Village Vacances Charente Maritime Avec Piscine

Fri, 28 Jun 2024 18:14:25 +0000
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La simulation montre l'interférogramme obtenu sur un écran situé à la distance \(D=1\, \mathrm{m}\) d'un interféromètre de Michelson réglé en lame d'air. On peut voir l'influence de la source et du décalage optique. Simulation Built with Processing Jouez sur le décalage optique et le type de source. Your browser does not support the canvas element. LE PHÉNOMÈNE Supposez un rayon lumineux arrivant avec une incidence \(i\) sur une lame de verre à faces parallèles. Ce rayon se réfléchit partiellement sur la première face puis une deuxième fois sur la seconde face, de telle sorte que deux rayons parallèles sortent de la lame avec un déphasage qui ne dépend que de l'épaisseur \(e\) de la lame et de l'angle d'incidence \(i\). Ces deux rayons peuvent interférer à l'infini pour donner des anneaux d'interférence. Avec un interféromètre de Michelson, il est possible de produire ces franges en procédant comme suit: Réglez l'interféromètre au contact optique. Les deux miroirs font alors un angle droit et sont à égale distance de la séparatrice.

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contrôle en optique géométrique Exercice – 1: (6 points) Un homme dont la taille mesure est debout devant un miroir plan rectangulaire, fixé sur un mur vertical. Son œil est à du sol. La base du miroir est à une hauteur au dessus du sol (voir figure, 1). Figure. 1 Déterminer la hauteur h maximale pour que l'homme voie ses pieds. Application numérique Comment varie cette hauteur en fonction de la distance d de l'œil au miroir? Quelle est la hauteur minimale du miroir nécessaire pour que l'homme puisse se voir entièrement, de la tête au pied? Application numérique. Exercice -2: (5 points) Un miroir sphérique donne d'un objet réel AB de hauteur 1 cm, placé perpendiculairement à son axe optique, à 4 cm du sommet, une image A'B' inversée et agrandie 3 fois. Déterminer les caractéristiques de ce miroir (rayon, distance focale, nature) Faire une construction géométrique à l'échelle. On notera sur la construction les positions du centre C du miroir ainsi que de ses foyers principaux objet et images F et F'.

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b) détermination de On considère les triangles rectangles IHI' et IKI' de la figure ci-dessus. Dans le triangle IHI', on a: Et dans le tringle IKI', on a: Finalement le déplacement latéral du rayon émergent vaut: 3) a) conditions de Gauss: Objet plan de petite dimensions et perpendiculaire à l'axe optique Rayons paraxiaux ou angles d'incidence faibles ou système optique de faible ouverture b) Calcul de l'expression de Soit A 1 l'image de A par le dioptre D 1: Soit A' l'image de A 1 par le dioptre D 2: Or, 4) n'= 1 avec e = 5 mm; n = 1, 5 et, AN: et comme Soit: A' est une image virtuelle.

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La différence de marche est alors égale à la différence de chemin optique: Les réflexions ne sont pas du même type, on admettra qu'il faut dans ce cas ajouter à la différence de chemin optique pour obtenir la différence de marche []: L'ensemble des points pour lesquels la différence de marche est la même sont dans le même état d'interférence. L'aspect géométrique des franges d'interférences est donné par la recherche des conditions pour lesquelles. Dans le cas des franges lumineuses, les interférences sont constructives, la différence de marche est égal à un nombre entier de fois la longueur d'onde (voir le cours « Interférences: Fonfamentaux »: Pour un dispositif donné, la longueur d'onde, l'indice et l'épaisseur de la lame sont des constantes, les points dans le même état d'interférence vérifient: Les angles de réfraction et d'incidence étant relié par la loi de Descartes, ceci conduit à. L'observation de la figure d'interférences sur un écran situé dans le plan focal image de la lentille montre des anneaux concentriques alternativement brillants et sombres (figure 6).

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Introduction Puisqu'une lame à faces planes et parallèles est assimilable optiquement à un milieu transparent et homogène limité par deux dioptres plans qui en sont ses deux faces, la recherche de l' image [ 1] d'un objet [ 2] à travers une lame peut être faite en considérant le problème successivement au niveau de chacun des dioptres. Examinons dans ces conditions les deux cas suivants: l'objet est ponctuel et situé à distance finie de la lame. Considérons une lame d'indice n 2 et d'épaisseur: \(\mathrm e=\overline{\mathrm{HK}}\) dont les faces EE' et SS' baignent dans le même milieu d'indice n1 tel que n 2 > n 1. Soit par ailleurs un objet ponctuel A 1 que l'on supposera réel [ 3] et qui, situé à distance finie, satisfait aux conditions du stigmatisme [ 4] approché. Son image à travers le dioptre d'entrée EE' est par suite un point virtuel A 2 tel que: \(\overline{\mathrm A_2\mathrm H}=\overline{\mathrm A_1\mathrm H}~\frac{\mathrm n_2}{\mathrm n_1}~~~~(1)~\) (formule du dioptre plan) Plaçons-nous maintenant au niveau de la face de sortie SS' de la lame.

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Translatez le miroir mobile à l'aide du chariot. On montre que le système optique est équivalent à une lame d'air. Des franges d'interférences apparaissent dans le plan focal d'une lentille placée à la sortie de l'interféromètre ou sur un écran placé suffisamment loin. OBSERVATIONS Que constatez vous quant à la répartition de l'éclairement? les anneaux sont-ils régulièrement espacés? Avec une lampe à Sodium, augmentez le décalage optique. Vous devez observer que le contraste diminue puis augmente. Autour de \(e=\pm 0, 14\, \rm mm\) les franges disparaissent quasiment: c'est l' anti-coïncidence. Remarque Lorsque que l'on se rapproche du contact optique, c'est-à-dire \(e=0\), on peut montrer que les franges doivent "rentrer vers le centre". On peut avoir l'impression inverse tout simplement parce que la différence de chemin optique varie trop rapidement lorsque l'on manipule le curseur "décalage".

Dans ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. On sait en effet qu'à travers un dioptre plan, l'image d'un point à l'infini est elle même à l'infini. Dans ces conditions, à l'objet A 1 correspond, par réfraction sur le dioptre d'entrée EE' une image A 2 elle-même à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1 ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1. Pour mémoire on peut rappeler qu'ici les points conjugués [ 7] A 1 et A' 1 constituent un couple de points rigoureusement stigmatiques. Conclusion En conclusion on notera que: L'image d'un point source à travers une lame à faces planes et parallèles est toujours de nature différente de celle de l'objet; si l'un est réel, l'autre est virtuelle, et vice-versa.

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