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GP DE MONACO F1. Sergio Perez s'est imposé dans ce Grand Prix de Monaco 2022 aux multiples rebondissements. Charles Leclerc continue d'être maudit chez lui en Principauté et termine au pied du podium après avoir commencé premier. L'essentiel Le Grand Prix de Monaco de F1 a démarré après une heure de retard à cause de la pluie et de l'impraticabilité de la piste. La voiture de sécurité vient d'être déployée après un gros crash de Mick Schumacher. Le pilote est sorti indemne. Un deuxième drapeau rouge est finalement agité. La course a repris depuis 17h15. Sergio Perez a remporté le Grand prix de Monaco 2022 devant Carlos Sainz et Max Verstappen. Charles Leclerc finit quatrième. Ocon finit 12e juste derrière Pierre Gasly. Au classement des pilotes, Max Verstappen reste tête devant Leclerc et Perez qui se rapproche des deux leaders. Live tv diffusion du droit. En direct 18:20 - Le résumé de la course Sergio Perez remporte un Grand Prix de Monaco 2022 aux multiples péripéties. Cette après-midi en Principauté a presque été très écourtée après les grosses averses qui ont largement retardé le début de la course.
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Le choc au Parc des princes est beaucoup plus qu'une demi-finale retour de C1: il en va de la hiérarchie du foot féminin français, longtemps dominé par le précurseur lyonnais, mais rendu bicéphale par d'ambitieuses Parisiennes depuis quelques années. Transferts "La question est hors-sujet": Zidane n'est pas à Paris pour discuter avec le PSG, assure Larqué HIER À 10:05 Dynamique lyonnaise Dernièrement, c'est même plutôt le PSG qui gagne aux points face au rival, avec ce titre de champion de France arraché la saison passée après 14 ans de suprématie lyonnaise, cette victoire parisienne face à l'OL en quart de finale de la dernière C1 et, récemment, l'élimination des Lyonnaises par le club de la capitale en Coupe de France, sur un score large (3-0) en janvier. En quelques jours, la dynamique menace néanmoins de s'inverser: Lyon compte cinq points d'avance en D1, un matelas presque définitif dans un championnat déséquilibré; et l'OL a fait un petit pas vers une dixième finale continentale en treize ans.
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C'est le troisième abandon de l'après-midi. 17:44 - Le drift de Zhou La grosse frayeur pour Zhou dans ce Grand Prix de Monaco 2022. Le pilote d'Alfa Romeo tente un dépassement sur Tsunoda avant la chicane du port mais le Chinois part en drift et parvient à rattraper sa monoplace de manière acrobatique. 17:42 - Alonso crée un écart avec Hamilton Après plusieurs tours sous pression dans ce Grand Prix de Monaco 2022, Fernando Alonso passe la vitesse supérieure et dépose Lewis Hamilton. Deux secondes séparent maintenant les deux pilotes. 17:41 - Verstappen se rapproche de Sainz Après une erreur à la chicane du port, Carlos Sainz voit Max Verstappen se rapprocher légèrement de sa monoplace. Yes - Yes - Live at the Apollo, casting, diffusions .... - Télé-Loisirs. Une seconde sépare les deux hommes alors qu'il reste moins de 20 minutes dans ce Grand Prix de Monaco 2022. 17:38 - Un peloton se forme dans la deuxième moitié du classement Dans cette fin de Grand Prix de Monaco 2022, les écarts se resserrent à l'arrière du classement. Un peloton se forme entre sept pilotes de Gasly, 12e, jusqu'à Albon 18e.
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Le système interférométrique à division de front d'onde le plus simple est donné par une lame de verre ou un coin de verre observé en réflexion. Ce paragraphe est fortement inspiré du Chapitre 6 de la référence []. Lors de la réfraction sur un dioptre du type air-verre, environ 4% de l'énergie lumineuse est réfléchie. La lumière ainsi réfléchie ou transmise peut être à l'origine d'un phénomène d'interférences. Dans ce paragraphe on ne considèrera que les interférences par réflexion, le cas de la transmission étant similaire. Une source étendue et monochromatique située dans l'air éclaire une lame à faces parallèles d'indice, d'épaisseur (figure 5) posée sur un troisième milieu d'indice. III. Interféromètres - Claude Giménès. La source étant étendue on recherche la zone de localisation des franges d'interférences. Le rayon incident issu de la source primaire se réfléchit partiellement en suivant la direction tandis qu'une partie du rayon réfracté est réfléchie suivant puis réfracté à nouveau dans la direction. Les contributions du rayon et des suivants sont négligées car l'énergie lumineuse de ces rayons décroît très rapidement.
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action Optique Géométrique Lame à faces parallèles Action d'une lame sur la propagation d'un rayon lumineux Action d'une lame sur la propagation d'un rayon lumineux. Considérons dans le plan de la figure, pris comme plan d'incidence, un rayon lumineux issu d'une source S, qui rencontre en I la face d'entrée d'une lame d'épaisseur e; conformément aux lois de Descartes il lui correspond, compte-tenu de l'hypothèse faite sur les indices: n 2 > n 1, un rayon réfracté IJ lui-même contenu dans le plan de la figure et tel que: n 1 sin i 1 = n 2 sin i 2. En J, ce rayon subit à son tour le phénomène de réfraction puisque i' 2 = i 2 ( angles alternes-internes) et que l'angle i 2 est au plus égal à l'angle de réfraction limite de la lame. Lame de verre à faces parallels video. Quel que soit i 1, il existe donc un rayon émergent JR dont il est facile de montrer qu'il a même direction que le rayon incident SI; en effet les lois de Descartes appliquées en J nous précisent d'une part que JR est dans le même plan que IJ et donc que SI, d'autre part que les angles i 1 et i' 1 sont é retiendra donc que: Lorsqu'un rayon lumineux frappe une lame à faces planes et parallèles d'épaisseur quelconque, il la traverse de part en part, si l'indice de la lame est supérieur à celui du milieu transparent et homogène dans lequel elle est placée.
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Avec cet appareil, les réglages sont difficiles. 3. Interféromètre de Mach-Zender Dans l'interféromètre de Mach-Zender, lames et miroirs sont parallèles entre eux. Les rayons [1] et [2] subissent chacun deux réflexions de même nature. Les chemins optiques [1] et [2] sont égaux de sorte que les rayons émergents n'interfèrent pas. Il faut créer l'irrégularité à étudier pour avoir des interférences. 4. Interféromètre de Fabry-Perrot L'interféromètre de Fabry-Perrot est basé sur le principe des réflexions multiples. Il est constitué essentiellement par deux lames \(P_1\) et \(P_2\) dont on peut régler l'angle \(\alpha\) (très petit). Lorsque \(P1\) est parallèle à \(P2\), tous les rayons transmis sont parallèles entre eux. Si \(P_1\) et \(P_2\) forment un petit angle \(a\), les rayons transmis partent en éventail. Lame de verre à faces parallels mac. On démontre très facilement (comme pour la méthode de Pogendorf) que: \[\begin{aligned} &(\vec{R}_1, \vec{R}_2)=2\alpha\\ &(\vec{R}_1, \vec{R}_3)=4\alpha\\ &(\vec{R}_1, \vec{R}_n)=(n-1)~2\alpha\end{aligned}\] Remarque: Les pouvoirs réflecteurs élevés des faces en regard sont obtenus par évaporation sous vide d'argent ou d'aluminium en couches d'épaisseur convenable.
Au regard de ce dioptre, l' image virtuelle [ 5] A 2 de A 1 joue le rôle d'un objet qui, optiquement parlant, appartient au milieu d'indice n 2; A 2 doit donc être considéré, vis à vis de SS', comme un point réel car il se trouve, compte-tenu du sens de propagation de la lumière, en amont du dioptre SS', c'est à dire dans son espace objet [ 6]. Il en résulte que l'image A' 1 de A 2 est virtuelle, et telle que: \(\overline{\mathrm{A'}_1\mathrm K}=\overline{\mathrm A_2\mathrm K}~\frac{\mathrm n_1}{\mathrm n_2}~~~~(2)~\) (formule du dioptre plan) Par combinaison des équations (1) et (2), il est facile de déterminer pour la lame la position relative de l'image finale et virtuelle A' 1 par rapport au point objet réel [ 3] A 1.