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Sat, 29 Jun 2024 23:16:41 +0000
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Le système interférométrique à division de front d'onde le plus simple est donné par une lame de verre ou un coin de verre observé en réflexion. Ce paragraphe est fortement inspiré du Chapitre 6 de la référence []. Lors de la réfraction sur un dioptre du type air-verre, environ 4% de l'énergie lumineuse est réfléchie. La lumière ainsi réfléchie ou transmise peut être à l'origine d'un phénomène d'interférences. Dans ce paragraphe on ne considèrera que les interférences par réflexion, le cas de la transmission étant similaire. Interférences d'égale inclinaison. Une source étendue et monochromatique située dans l'air éclaire une lame à faces parallèles d'indice, d'épaisseur (figure 5) posée sur un troisième milieu d'indice. La source étant étendue on recherche la zone de localisation des franges d'interférences. Le rayon incident issu de la source primaire se réfléchit partiellement en suivant la direction tandis qu'une partie du rayon réfracté est réfléchie suivant puis réfracté à nouveau dans la direction. Les contributions du rayon et des suivants sont négligées car l'énergie lumineuse de ces rayons décroît très rapidement.

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Dans ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. On sait en effet qu'à travers un dioptre plan, l'image d'un point à l'infini est elle même à l'infini. La solution d'exercice de Lame à faces parallèles - Optique géométrique. Dans ces conditions, à l'objet A 1 correspond, par réfraction sur le dioptre d'entrée EE' une image A 2 elle-même à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1 ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1. Pour mémoire on peut rappeler qu'ici les points conjugués [ 7] A 1 et A' 1 constituent un couple de points rigoureusement stigmatiques. Conclusion En conclusion on notera que: L'image d'un point source à travers une lame à faces planes et parallèles est toujours de nature différente de celle de l'objet; si l'un est réel, l'autre est virtuelle, et vice-versa.

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Avec cet appareil, les réglages sont difficiles. 3. Interféromètre de Mach-Zender Dans l'interféromètre de Mach-Zender, lames et miroirs sont parallèles entre eux. Les rayons [1] et [2] subissent chacun deux réflexions de même nature. Les chemins optiques [1] et [2] sont égaux de sorte que les rayons émergents n'interfèrent pas. Il faut créer l'irrégularité à étudier pour avoir des interférences. Contrôle en optique géométrique | Cours et Exercices Corrigés. 4. Interféromètre de Fabry-Perrot L'interféromètre de Fabry-Perrot est basé sur le principe des réflexions multiples. Il est constitué essentiellement par deux lames \(P_1\) et \(P_2\) dont on peut régler l'angle \(\alpha\) (très petit). Lorsque \(P1\) est parallèle à \(P2\), tous les rayons transmis sont parallèles entre eux. Si \(P_1\) et \(P_2\) forment un petit angle \(a\), les rayons transmis partent en éventail. On démontre très facilement (comme pour la méthode de Pogendorf) que: \[\begin{aligned} &(\vec{R}_1, \vec{R}_2)=2\alpha\\ &(\vec{R}_1, \vec{R}_3)=4\alpha\\ &(\vec{R}_1, \vec{R}_n)=(n-1)~2\alpha\end{aligned}\] Remarque: Les pouvoirs réflecteurs élevés des faces en regard sont obtenus par évaporation sous vide d'argent ou d'aluminium en couches d'épaisseur convenable.

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Tous les rayons émergents qui interfèrent au niveau d'un même anneau correspondent à des rayons incidents ayant le même angle d'incidence. Ces franges d'interférences sont appelées « anneaux d'égale inclinaison ». Figure 6: Anneaux d'égale inclinaison [zoom... Lame de verre à faces parallels la. ] Info On s'intéresse maintenant aux rayons angulaires des anneaux d'égale inclinaison pour une épaisseur de la lame. On se place dans le cas où le centre des anneaux est brillant.

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1b les triangles AA"Y et A'A"C sont semblables, on a donc: et sachant que: La dimension et d'après (1) et (2):. Soit A. N: Exercice -2: ( 5 pts) 1. En prenant le sommet S comme origine on a: or et Donc de la relation de conjugaison on tire:. Le miroir est donc concave. 2. Lame de verre à faces parallels youtube. Construction géométrique à l'échelle. Exercice –3: (1, 5 pts) On trace le plan focal objet (image) qui passe par F (F') tel que On trace le parallèle au rayon incident qui passe par C. Celui-ci coupe le plan focal en un point B'. B' est un foyer secondaire. Le rayon réfléchi correspondant au rayon incident BI est IB' Exercice –4: (7, 5 pts) 1) Construction géométrique de A' D'après les relations de Snell-Descartes pour les deux dioptres D 1 et D 2 Au point (I), on a: n ' sin i 1 = n sin i 2 Au point (J), on a: n sin i 2 = n ' sin i 3 D'où: n ' sin i 1 = n ' sin i 3 Soit sin i 1 = sin i 3 i 3 = i 1 le rayon émergent est donc parallèle au rayon incident. 2) a) Illustration du déplacement latérale sur la construction géométrique (voir figure).

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Les anneaux sont brillants pour \(A^*A\) maximale: \[\frac{\pi l}{\lambda}\Big(1-\frac{x^2}{2L^2}\Big)=k\pi\] L'ordre d'interférence au centre est obtenu pour \(x = 0\), c'est-à-dire \(k_0=l/\lambda\), \(k_0\) n'étant pas forcément entier. On pourra écrire: \[k=k_0~\Big(1-\frac{x^2}{2L^2}\Big)\quad;\quad k_0=\frac{l}{\lambda}\] Les rayons des anneaux brillants sont donnés par: \[x_k=L~\sqrt{\frac{2(k_0-k)}{k_0}}\] 2. Les miroirs de Jamin Primitivement, les miroirs de Jamin \(M_1\) et \(M_2\) sont rigoureusement parallèles. Les chemins optiques [1] et [2] sont égaux et les rayons n'interfèrent pas en \(S'\). Observons ce qui se passe si on détruit le parallélisme des miroirs en faisant pivoter très légèrement \(M3\) autour de \(AB\). Lame de verre à faces parallels 2. Le rayon réfléchi en \(K\) tourne d'un petit angle autour d'un axe passant par \(K\). Le trajet \(IJK\) n'est plus dans le plan de la figure et le rayon réfracté de \(JK\) (qui a été déplacé du même angle) est décalé par rapport au premier. Les deux rayons émergents sont parallèles et on observe au foyer d'une lentille réglée à l'infini des franges d'interférences.

Au regard de ce dioptre, l' image virtuelle [ 5] A 2 de A 1 joue le rôle d'un objet qui, optiquement parlant, appartient au milieu d'indice n 2; A 2 doit donc être considéré, vis à vis de SS', comme un point réel car il se trouve, compte-tenu du sens de propagation de la lumière, en amont du dioptre SS', c'est à dire dans son espace objet [ 6]. Il en résulte que l'image A' 1 de A 2 est virtuelle, et telle que: \(\overline{\mathrm{A'}_1\mathrm K}=\overline{\mathrm A_2\mathrm K}~\frac{\mathrm n_1}{\mathrm n_2}~~~~(2)~\) (formule du dioptre plan) Par combinaison des équations (1) et (2), il est facile de déterminer pour la lame la position relative de l'image finale et virtuelle A' 1 par rapport au point objet réel [ 3] A 1.

Dans ce cas, veuillez consulter le calendrier et/ou nous téléphoner du lundi au samedi de 9H à 12H et de 13H à 17H au 05 31 22 60 33. Qui sommes-nous? L' Ecole Française des Réflexologues est une marque déposée à l'INPI par l' École Française des Médecines Douces, EURL (Entreprise Unipersonnelle à Responsabilité Limitée) immatriculée au RCS (Registre du Commerce et des Sociétés) de Toulouse sous le numéro de Siret 753 111 897 000 25. Notre siège social est situé au 3547 Route de Baziège – La Lauragaise – Immeuble « Le Memphis » – 31670 LABÈGE – France. Formations Certifiantes en Réflexologies Plantaire Palmaire Faciale Ayur-Veda. Nos formations en ligne sont commercialisées par le site LearnyZen, marque déposée de la société Winnerman Productions, EURL immatriculée au RCS de Toulouse sous le numéro de Siret 503 204 141 000 41 et dont le siège social est également situé au 3547 Route de Baziège – La Lauragaise – Immeuble « Le Memphis » – 31670 LABÈGE – France. Inscrivez-vous! Vous souhaitez vous former en ligne à la Réflexologie Palmaire, Faciale, Crânienne, avec l' EFR?

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